摘要(yao):通過對(duì)氣體玻(bo)璃管浮(fú)子流量(liang)計 氣體(tǐ)流量刻(kè)度示值(zhí)修正公(gong)式的推(tuī)導,使氣(qi)體流量(liang)刻度示(shi)值修正(zheng)公式的(de)表達式(shi)達到統(tong)一,并讨(tao)論了修(xiū)正公式(shi)♈中各個(gè)物理量(liang)使用時(shí)的物理(li)狀态,說(shuo)明了氣(qì)體浮子(zǐ)流量計(jì)刻度示(shì)值修正(zheng)的方法(fǎ)和進行(hang)修正的(de)必要性(xìng)。
0前言
　　氣(qì)體玻璃(lí)管浮子(zi)流量計(ji)(以下簡(jiǎn)稱“ 浮子(zǐ)流量計(ji) ")使用簡(jiǎn)單,讀數(shu)直觀,被(bei)廣泛地(dì)用在電(dian)力、石化(huà)化工、冶(ye)金、醫藥(yao)、環境監(jiān)測及科(kē)研教學(xue)等諸多(duo)領域。然(rán)而,氣體(ti)❄️浮子流(liú)量計是(shì)一種非(fei)标準化(huà)儀表,根(gēn)據其測(cè)👄量原理(li),應按實(shí)際被測(cè)介質和(he)🈲工作狀(zhuang)🐕态進行(hang)刻度,但(dàn)生産廠(chang)家爲了(le)批量生(shēng)産,一般(ban)都是在(zai)壓力p=101325Pa、溫(wēn)度T=293K(20℃)的狀(zhuang)态下用(yong)空氣進(jìn)行标定(dìng)的,使得(de)浮子流(liú)量計的(de)指示值(zhi)讀數與(yu)被測介(jiè)質的實(shi)際流量(liang)之間存(cun)在着一(yi)定的誤(wù)♌差,因而(er)🏃🏻‍♂️需要對(dui)原有的(de)指示值(zhí)加以校(xiao)正。但🏃🏻‍♂️要(yao)注意的(de)是,絕大(dà)多數生(sheng)産廠家(jiā)都是在(zài)壓力p=101325Pa、溫(wen)度T=293K(20℃)的狀(zhuàng)态即标(biāo)準狀态(tài)下用空(kōng)氣對浮(fu)子流量(liàng)計進📐行(háng)标定的(de),隻有個(gè)别生産(chan)廠家是(shi)在非标(biāo)準狀态(tai)下👌進行(hang)标定的(de)🏒。因此,在(zài)檢定和(he)😘使用時(shí)就應留(liú)意生産(chǎn)📐廠家在(zài)浮子流(liú)量計上(shàng)所标注(zhu)的标定(dìng)狀态,以(yi)免在🎯修(xiū)正時發(fā)🔞生錯誤(wù)。.
1刻度示(shì)值修正(zhèng)
1.1浮子流(liu)量計的(de)基本流(liu)量方程(cheng)式
　　浮子(zǐ)流量計(ji)的結構(gòu)和工作(zuò)原理如(ru)圖1所示(shì),由.其工(gōng)作原理(li)可以得(dé)出流量(liàng)基本方(fāng)程式爲(wèi):
 
　　式中:Q爲(wei)被測介(jie)質的體(ti)積流量(liàng);qs爲介質(zhì)的.質量(liang)流量✏️;R爲(wei)玻璃管(guǎn)㊙️内截面(miàn)半徑;r爲(wèi)浮子截(jié)面半徑(jing);θ爲玻璃(lí)管内側(cè)🔞壁的傾(qing)斜角度(du);C爲儀表(biao)常數,與(yu)流體的(de)流動形(xíng)态和轉(zhuǎn)子的形(xing)狀等因(yīn)素有關(guan);Vƒ爲浮子(zi)體積;Aƒ爲(wei)轉子的(de)最大截(jie)面積;g爲(wèi)重力加(jia)速度;ρƒ爲(wei)轉子的(de)密度;ρ爲(wei)被測介(jiè)質的密(mì)度;H爲轉(zhuan)子停留(liú)的高度(dù)。
 
　　對于測(ce)量氣體(ti)來說,于(yú)ρƒ》ρ,所以ρƒ-ρ≈ρƒ°因(yin)而式(1)可(ke)改寫爲(wèi):
 
1.2浮子流(liú)量計的(de)刻度示(shì)值
　　如前(qian)所述,用(yong)于測量(liàng)氣體流(liu)量的浮(fú)子流量(liàng)計是在(zai)标準🔆狀(zhuàng)⛱️态🔴(壓力(li)p=101325Pa、溫度T=293K)下(xià)用空氣(qì)進行标(biāo)定刻度(du)的,由式(shì)(2)可得出(chū)📐标準狀(zhuang)态下流(liú)量方程(cheng)式爲:
 
　　式(shi)中:Q0爲标(biao)準狀态(tai)下空氣(qì)的體積(ji)流量,即(jí)刻度示(shì)值🐆;ρ0爲标(biao)♋準狀态(tài)下空氣(qì)的密度(du)。
1.3刻度示(shì)值的密(mi)度修正(zhèng)
　　在标準(zhun)狀态下(xia),當被測(ce)介質爲(wèi)非空氣(qì)氣體時(shi)，雖然實(shi)際🆚的工(gōng)作狀态(tài)和标準(zhun)狀态相(xiàng)同,但被(bei)測介質(zhi)的密度(du)👨‍❤️‍👨不同于(yú)空氣,必(bi)須對⭕流(liú)量計的(de)示值加(jia)以修正(zheng)。由式(2)可(kě)得出被(bei)測介質(zhi)在标準(zhun)狀态下(xia)的流量(liang)方程式(shì)爲:
 
　　Qt爲标(biao)準狀态(tai)下被測(ce)介質的(de)體積流(liú)量;ρ1爲标(biao)準狀态(tài)下被🔆測(cè)介質的(de)密度。
　　式(shi)(4)除以式(shi)(3)可以得(de)出:
 
1.4刻度(dù)示值受(shòu)溫度、壓(yā)仂影響(xiang)的修正(zheng)
　　在絕大(da)多數情(qíng)況下,實(shí)際測量(liang)的工作(zuò)條件不(bu)同于浮(fu)子流量(liàng)計🐉标定(ding)時的标(biāo)準狀态(tài),即使測(cè)量介質(zhi)相同,由(you)于空氣(qi)的密度(dù)受溫度(dù)、壓力影(yǐng)響變化(huà)較大,所(suǒ)以也必(bì)須對其(qí)流量示(shì)值進行(háng)溫度和(he)壓力修(xiū)正(其🔞實(shí)質仍是(shì)對密度(du)進行修(xiū)正),由式(shi)(2)可得出(chū)工作狀(zhuàng)态🙇‍♀️下流(liú)量方程(chéng)式爲:
 的(de)絕對溫(wēn)度;Po爲标(biao)準狀态(tài)下的壓(ya)力;T0爲标(biao)準狀态(tài)下🐆的絕(jué)👉對溫度(du)✌️。
　　一般情(qíng)況下,流(liu)量大小(xiao)都依标(biao)準狀态(tài)爲基準(zhun),所以,應(yīng)将工作(zuo)狀✉️态下(xià)的流量(liang)值折算(suan)爲标準(zhun)狀态下(xià)的流量(liàng)值,折算(suan)後爲:
 
　　式(shì)中:Q2爲在(zai)操作狀(zhuàng)态下空(kōng)氣的體(tǐ)積流量(liang)換算爲(wei)标準✔️狀(zhuàng)态下的(de)體積流(liú)量。
1.5同時(shí)對密度(dù)、溫度和(hé)壓力進(jìn)行修正(zhèng)
　　當被測(ce)介質爲(wèi)非空氣(qì)氣體時(shí),就需要(yào)對密度(dù)、溫度✔️和(he)壓力同(tong)📧時👨‍❤️‍👨進行(háng)修正,同(tong)樣用前(qian)面所述(shù)的推導(dǎo)方法,可(ke)以得✊出(chu):
 
2結束語(yu)
　　上述經(jīng)理論推(tui)導所得(dé)的式(5)、式(shi)(12)、式(14)三個(ge)修正公(gōng)式均⚽可(ke)用于浮(fu)子流量(liang)計的氣(qì)體流量(liang)修正，使(shǐ)用時可(ke)根據已(yi)知狀态(tài)的物理(lǐ)量和所(suo)要求狀(zhuàng)态的被(bei)測介質(zhì)流量任(ren)✉️選一個(ge)校正公(gong)式進行(hang)計算,都(dōu)🔴可以得(dé)到正确(què)的計算(suan)🧑🏽‍🤝‍🧑🏻結果。關(guan)鍵問題(ti)是修正(zhèng)公式在(zai)使用時(shi)應特别(bié)注意弄(nòng)清楚各(gè)個物理(lǐ)量的使(shǐ)用狀态(tai),即标準(zhǔn)狀态(p0T0)、操(cāo)作狀态(tai)(p1T1),否則會(huì)增大浮(fu)子流量(liàng)計的示(shi)值誤差(cha)。

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